Rauschen in Halbleiterbauelementen

Thermisches Rauschen, auch Johnson-Nyquist-Rauschen genannt, entsteht durch die zufällige thermische Bewegung der Ladungsträger in jedem Widerstand und ist unabhängig vom fließenden Strom bereits im thermischen Gleichgewicht vorhanden. Die spektrale Rauschspannungsdichte eines Widerstands R bei der absoluten Temperatur T beträgt v_n²/Δf = 4kTR, wobei k die Boltzmann-Konstante ist; für einen 1 kΩ-Widerstand bei Raumtemperatur (300 K) ergibt sich daraus eine Rauschspannungsdichte von etwa 4 nV/√Hz. Das Rauschen ist über einen weiten Frequenzbereich konstant (weißes Rauschen) und lässt sich nur durch eine niedrigere Temperatur oder einen kleineren Widerstandswert verringern.

In MOS-Transistoren tritt thermisches Rauschen vor allem im leitenden Kanal auf und wird häufig durch einen äquivalenten Rauschstrom am Drain-Anschluss modelliert, dessen Größe von der Transkonduktanz des Transistors abhängt und bei typischen analogen Verstärkerstufen einen wesentlichen Anteil der Eingangsrauschspannung eines Operationsverstärkers von einigen nV/√Hz bestimmt.

Schrotrauschen entsteht, weil ein elektrischer Strom nicht kontinuierlich, sondern als Folge diskreter, statistisch unabhängig ankommender Ladungsträger fließt, etwa beim Überqueren einer Potentialbarriere wie dem pn-Übergang einer Diode. Die spektrale Rauschstromdichte ist ebenfalls frequenzunabhängig (weiß) und beträgt i_n²/Δf = 2qI, wobei q die Elementarladung und I der mittlere Gleichstrom durch die Barriere ist; für einen Diodenstrom von 1 mA ergibt sich daraus eine Rauschstromdichte von rund 18 pA/√Hz.

Anders als thermisches Rauschen, das auch ohne fließenden Strom existiert, tritt Schrotrauschen nur bei tatsächlichem Stromfluss über eine Potentialbarriere auf und ist deshalb in Bipolartransistoren und Dioden von besonderer Bedeutung, während es im Kanal eines MOSFET ohne echte Potentialbarriere eine untergeordnete Rolle spielt.