Die Tunneldiode

Die Tunneldiode, benannt nach ihrem Entdecker auch Esaki-Diode genannt, wird auf beiden Seiten des pn-Übergangs außergewöhnlich hoch dotiert – typischerweise im Bereich von 10¹⁹ bis 10²⁰ cm^-3, also um mehrere Größenordnungen stärker als bei gewöhnlichen pn-Dioden, bei denen Dotierkonzentrationen im Bereich von 10¹⁵ bis 10¹⁷ cm^-3 üblich sind. Bei derart hoher Dotierung werden beide Halbleiterbereiche entartet: Das Fermi-Niveau liegt dann nicht mehr, wie bei normal dotierten Halbleitern, innerhalb der verbotenen Bandlücke, sondern rückt bereits in das Leitungsband auf der n-Seite beziehungsweise in das Valenzband auf der p-Seite hinein.

Die dadurch entstehende, extrem dünne Raumladungszone von nur wenigen Nanometern Breite – deutlich schmaler als bei jeder gewöhnlichen Diode – ermöglicht direktes quantenmechanisches Tunneln von Ladungsträgern zwischen den Bändern, ohne dass diese die Bandlücke im klassischen Sinn energetisch überwinden müssten. Dieser Tunnelmechanismus tritt bereits bei sehr kleinen angelegten Spannungen im Bereich weniger zehn bis einiger hundert Millivolt auf, weit unterhalb der üblichen Schwellspannung einer normalen pn-Diode.

Bei kleiner Flussspannung fließt zunächst ein mit der Spannung wachsender Tunnelstrom, da sich besetzte Zustände im Leitungsband der n-Seite und unbesetzte, freie Zustände im Valenzband der p-Seite energetisch überlappen und Elektronen ungehindert hindurchtunneln können. Mit weiter steigender Spannung verschieben sich die Energiebänder auf beiden Seiten jedoch zunehmend gegeneinander, sodass sich der Bereich energetischer Überlappung – und damit die Zahl der für das Tunneln verfügbaren Zustandspaare – wieder verringert, obwohl die angelegte Spannung weiter zunimmt.

In diesem mittleren Spannungsbereich sinkt der Strom also bei wachsender Spannung: Die Diode zeigt einen negativen differentiellen Widerstand, ein in der Halbleitertechnik seltenes und für viele Analogschaltungen sehr nützliches Verhalten, das üblicherweise nur mit aktiven Verstärkerbauelementen oder rückgekoppelten Schaltungen erreichbar ist. Erst bei noch höherer Spannung, wenn die Bänder so weit gegeneinander verschoben sind, dass keine energetische Überlappung mehr besteht, übernimmt der gewöhnliche thermische Diffusionsstrom über die verbleibende Restbarriere, und die Kennlinie geht in das übliche, exponentiell ansteigende Diodenverhalten über. Insgesamt ergibt sich dadurch eine charakteristische, N-förmige Strom-Spannungs-Kennlinie mit einem lokalen Maximum (Peak-Strom, I_P) und einem anschließenden lokalen Minimum (Valley-Strom, I_V), wie sie kein anderer gewöhnlicher Diodentyp aufweist.